Аналит. геометрия | Диф. уравнения | Элемен. математика | ТФКП | Билеты | Mathematica | MATLAB | Maple 7
1 семестр | 2 семестр | 3 семестр | 4 семестр | Мат. анализ ч1 | Мат. анализ ч2 | Мат. анализ ч3 | Мат. анализ ч4 | Строение атомных ядер | Модели атомных ядер | Ядерные реакции | Термодинамика | Магнитое поле | Оптика | Механика

Учебник физики, раздел Оптика

 

Расчет углового распределения потока энергии от системы источников

Излучение цепочки периодически расположенных источников

 

 

 

 

 

 



  d        

 

Пусть теперь у нас имеется N точечных источников волн, отстоящих один от другого на расстояние d порядка нескольких длин волн. В достаточно удаленной от цепочки источников области наблюдения вызванные соседними источниками колебания будут происходить с разностью фаз

.

 

На векторной диаграмме представляющие колебания от соседних источников векторы будут повернуты по отношению друг к другу на такой угол.

 

  /2     

 

N/2

    R          

   0

 

Эти векторы образуют ломаную, вписанную в окружность радиуса R. Если амплитуда колебаний от одного источника в области наблюдения равна 0, то

 

и для амплитуды суммарных колебаний мы получаем выражение:

 

.

 

При  = 0 будет  = 0 и 0 = N0 - векторы расположены вдоль прямой, поскольку разность фаз колебаний от соседних источников равна нулю. Но при больших значениях N уже при малых  (и, соответственно, ) амплитуда суммарных колебаний обращается в нуль:

 

;         .

 

Таким образом, в направлении  = 0 будет распространяться практически плоская волна.

Но будут и другие направления распространения практически плоских волн. Для этих направлений должны выполняться условие

 

;    -

 

разность расстояний до некоторой (любой!) точки достаточно удаленной области наблюдения должна равняться целому числу длин волн. При такой разности хода векторы на фазовой диаграмме вновь выстроятся вдоль прямой.

Этот результат мы получили ранее, но теперь мы можем просто определить направления ближайших к данному максимуму k-того порядка минимумов. Для минимумов должны выполняться условия

 

        .

 

Эти выражения справедливы при

 

;      

 

(выполняется первое условие), причем  (выполняется второе условие). При таких значениях k’ разность хода от соседних источников равна целому числу волн:

 

,  k = 0,1,2 ...

 

и наблюдаются максимумы излучения.

 0

 

 

 

 

 

 

 

 



         0        

На рисунке показана зависимость амплитуды колебаний от угла . Линии настолько узки и дополнительные максим столь малы, что их на рисунке не видно. Кривая получена для количества источников N=200 и отношения d/=3,5.

Обратите внимание: при увеличении модуля  расстояние между линиями увеличивается. Это обстоятельство в дальнейшем будет для нас существенно.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Высшая математика - лекции, курсовые, типовые задания, примеры решения задач Основы математического анализа