Аналит. геометрия | Диф. уравнения | Элемен. математика | ТФКП | Билеты | Mathematica | MATLAB | Maple 7
1 семестр | 2 семестр | 3 семестр | 4 семестр | Мат. анализ ч1 | Мат. анализ ч2 | Мат. анализ ч3 | Мат. анализ ч4 | Строение атомных ядер | Модели атомных ядер | Ядерные реакции | Термодинамика | Магнитое поле | Оптика | Механика

Учебник физики, раздел Оптика

 

Магнитное вращение плоскости поляризации

Как мы уже знаем, луч линейно поляризованного света может быть представлен как сумма (суперпозиция) двух циклически поляризованных лучей:

 

.

 

Для вакуума это лишь тождественное преобразование выражения, но в магнитном поле благодаря эффекту Зеемана у циклически право- и лево-поляризованных будут разные собственные частоты  и . Следовательно, у этих лучей будут разными и показатели преломления:

 

.

 

Введя обозначение , запишем выражение для производной показателя преломления:

 

.

 

В нашем случае при подсчете  следует взять . Поэтому, считая , получим:

 

 

 

 

      

 

 

 

 

.

 

Далее можно провести такие рассуждения. Некоторое расстояние l волны пройдут за времена  и . При этом вектор электрического поля каждой волны вращается (в разные стороны) с угловой скоростью . Один из векторов повернется на угол , другой (в противоположную сторону) на . Поэтому угол поворота плоскости поляризации на длине l

;

 

         .

 

В выписанных выражениях R - постоянная вращения (постоянная Верде).

Высшая математика - лекции, курсовые, типовые задания, примеры решения задач Основы математического анализа