1 семестр | 2 семестр | 3 семестр | 4 семестр | Мат. анализ ч1 | Мат. анализ ч2 | Мат. анализ ч3 | Мат. анализ ч4 | Строение атомных ядер | Модели атомных ядер | Ядерные реакции | Термодинамика | Магнитое поле | Оптика | Механика |

Основные постулаты квантовой механики

 

Магнитный момент

Коэффициент пропорциональности между магнитным моментом и моментом импульса называется гиромагнитным отношением

.

 Взаимодействие  имеет, очевидно, классический аналог, следующий из классической функции Гамильтона частицы. В общем случае протяженной заряженной системы, характеризуемой плотностью электрического тока , энергия ее взаимодействия с постоянным магнитным полем () в рамках классической электродинамики имеет вид (см. первую часть курса):

.

Здесь магнитный момент системы

.

Для системы точечных заряженных частиц имеем плотность тока в виде

,

и магнитный момент

.

В случае, когда все частицы имеют одинаковое отношение заряда к массе, , получим пропорциональность магнитного и орбитального моментов:

.

 Вычислим магнитный момент  равномерно заряженного по объему шарика радиуса , вращающегося с постоянной угловой скоростью  вокруг диаметра. Имеем для плотности заряда и тока

где - полный заряд шарика. Очевидно, что магнитный момент . Тогда получаем

.

При этом магнитный момент пропорционален собственному моменту импульса  (в системе, где центр шарика массы  покоится):

.

Высшая математика - лекции, курсовые, типовые задания, примеры решения задач Основы математического анализа