Основы электротехники Расчёт цепей переменного тока Расчёт трёхфазных цепей Магнитные цепи Трансформаторы Асинхронная машина Выпрямители переменного тока

Основы электротехники (теория электрических цепей)

Механическую характеристику M = f(s) строим по уравнению Клосса (6.21), а для построения n = f(M) дополнительно используем зависимость n = n1(1 – s). Результаты расчёта заносим в таблицу 6.1.

Таблица 6.1 – Результаты расчёта характеристик асинхронного двигателя

s

0,033

0,053

0,1

0,175

0,2

0,3

0,4

0,6

0,8

1,0

n, об/мин

1450

1420

1350

1238

1200

1050

900

600

300

0

М,Нм

44

67,3

104,3

121

120

105,3

88,38

65,2

50,5

41,2

Электромагнитная мощность при номинальной нагрузке

 Вт. Электрические цепи с взаимной индуктивностью Общие сведения При рассмотрении цепей синусоидального тока до сих пор учитывалось только явление самоиндукции катушек, обусловленное током в цепи.

Потери энергии в статоре при номинальной нагрузке

 Вт.

Электрические потери в роторе при номинальной нагрузке

 Вт.

Общие потери энергии в двигателе при номинальной нагрузке

 Вт.

На основании табличных данных строим характеристики M = f(s) и n = f(M), изображённые на рисунках 6.6 и 6.7.

 Рисунок 6.6 – Расчётная зависимость вращающего момента двигателя от скольжения

Рисунок 6.7 – Расчётная зависимость частоты вращения двигателя от вращающего момента

Из расчетной таблицы имеем при пуске двигателя s = 1 и МП = 41,2 Нм. Так как МС = 67,3 Нм > МП, то запустить двигатель нельзя. Работа двигателя при кратковременной перегрузке, равной 110 Нм, возможна, так как при этом МКР > МС (МКР = 121 Нм).

Кратность пускового момента

.

 Полезная мощность , Вт, на валу двигателя при частоте вращения ротора n = 1450 об/мин

=0,104М n=0,104∙44∙1450=6635 Вт,

где М, Нм, берётся из рассчитанной выше таблицы для заданного n.

В правой части каждого из уравнений стоят алгебраические суммы произведений из ЭДС на проводимости ветвей, примыкающих к узлу, для которого составлено уравнение (ЭДС в ветвях заменяем источником тока J. Причем это можно сделать не изменяя схему цепи: оставить в ветви с источником ЭДС все сопротивления и учесть, что между узлами этой ветви подсоединен источник тока, у которого величина тока равна произведению ЭДС на суммарную проводимость ветви ).

Причем ЭДС, направленная к узлу, берется с положительном знаком, а направленная от узла – с отрицательным.

Точно также поступаем и с источниками тока J. Если ток источника направлен к узлу, берем его в правую часть уравнения со знаком плюс. Если ток источника тока направлен от узла, то его в правую часть уравнения берут со знаком минус.

Уравнения (67) не зависят от выбранных положительных направлений токов в ветвях.

Так как в первой ветви находится идеальный источник ЭДС, то , однако , следовательно

. (68)

Таким образом остаются неизвестными лишь два потенциала  и . В этой связи, в системе уравнений (67), уравнение для четвертого узла лишнее (избыточное), так как для определения двух неизвестных, необходимо иметь два уравнения. Следовательно, система уравнений (67) преобразуется к виду:

. (69)

Теперь для решения системы уравнений (69) необходимо определить проводимости ветвей: :

;

.

Далее определяем собственные проводимости  и общие проводимости .

 (70)

.


Основные понятия о выпрямителях