Основы электротехники Расчёт цепей переменного тока Расчёт трёхфазных цепей Магнитные цепи Трансформаторы Асинхронная машина Выпрямители переменного тока

Основы электротехники (теория электрических цепей)

Абсолютное значение фазного напряжения короткого замыкания

UФКН = U1НФ / 100 = 5,5 · 5780 / 100 = 317,9 В.

Схема замещения трансформатора приведена на рисунке 5.6.

Определение параметров схемы замещения начинаем с расчётаопределения полного сопротивления намагничивающей ветви:

z0 = 100U1НФ / (i0I1H) = 100·5780 / (2,8·3,64) = 56711 Ом.

 

Рисунок 5.6 – Схема замещения одной фазы трёхфазного трансформатора Теорема компенсации Токи и напряжения произвольной электрической цепи не изменятся, если любую ветвь этой заменить либо идеальным источником напряжения, э.д.с. которого равна напряжению данной ветви направлена противоположно этому напряжению, тока, ток равен току рассматриваемой совпадает с ним по направлению.

 Активное сопротивление намагничивающей ветви

Индуктивное сопротивление намагничивающей ветви

 

.

 Полное сопротивление короткого замыкания

 zK = UФКН / I1H = 317,9 / 3.64 = 87,3 Ом.

Активное сопротивление короткого замыкания

  Ом. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока Мгновенное значение мощности переменного тока равно произведению мгновенных значений напряжения и силы тока

Индуктивное сопротивление короткого замыкания

 Ом.

Активные сопротивления обмоток приведенного трансформатора

  Ом.

 Индуктивное сопротивление обмоток трансформатора

  Ом.

 Сопротивления вторичной обмотки реального трансформатора

.

Процентное изменение напряжения при номинальном токе (β = 1) и  (cosφ2 = 0,8) определяем, используя выражение (5.16). Для активно–индуктивной нагрузки (φ2 > 0) получаем:

,

для активно-ёмкостной нагрузки (φ2 < 0)

 

Напряжение на вторичной обмотке при активно-индуктивной нагрузке находим из выражения (5.17):

 при активно-ёмкостной нагрузке

С достаточной для практики точностью внешние характеристики большинства реальных источников энергии могут быть приближенно представлены прямой линией, пересекающей оси токов и напряжений в точках 1 и 2 (рис. 18):

 


Соответствующие режимам холостого хода () и короткого замыкания источника ().

Линеаризованный источник тока может быть представлен моделирующей цепью, состоящей из идеального источника J и внутренней проводимости Gвн.

Действительно уравнение прямой, проходящей через две точки с координатами 1 (I1, U1) и 2 (I2, U2) (рис. 18) имеет вид:

. (28)

Используя уравнение (28), выразим ток I как функцию напряжения на зажимах источника:

. (29)

Как следует из выражения (29), ток линеаризованного источника состоит из двух составляющих. Первая Iкз не зависит от напряжения на зажимах источника. Ее можно рассматривать как ток некоторого идеального источника тока .

Вторая составляющая тока  прямо пропорциональна напряжению на зажимах источника, поэтому ее можно интерпретировать как ток, через некоторую (внутреннюю) проводимость , к которой приложено напряжение U.

Таким образом, выражению (29) можно поставить в соответствие схему замещения, изображенную на рис. 19.

 


. (30)


Основные понятия о выпрямителях